Koncept for sammenhængende svingning mellem fononer og magnoner og tidsopløst magneto-optisk mikroskopi. (a) En skematisk illustration af fononer og magnoner, (b) En skematisk illustration af sammenhængende oscillation mellem fononer og magnoner. (c) Spredningskurverne for phonon og magnon i lutetiumjerngranat (LuIG). (d) Et forstørret billede omkring A i fig. 1c. De sorte kurver repræsenterer spredningsforholdet for hybridiseret magnon-phonon polaron, mens de røde og blå stiplede kurver repræsenterer spredningsforholdet for henholdsvis rene magnoner og tværgående akustiske fononer. (e) Optisk opsætning til den tidsopløste magneto-optiske mikroskopi med den forlængede forsinkelsestid. Den exciterede magnetiseringsdynamik detekteres via polarisationsrotationsvinklen for sondelaserimpulsen induceret af den magneto-optiske Faraday-effekt i prøven. Detekteringen udføres af et opladningskoblet enhed (CCD) kamera. (f) Magneto-optisk billede observeret 3,5 ns efter pumpens pulsbestråling under det eksterne magnetfelt B = 11,5 mT parallelt med bølgevektoren for de exciterede magnoner. g, Bølgenummerspektrum for de opnåede magneto-optiske billeder observeret 3,5 ns efter excitationen (B = 11,5 mT). Indsatsen viser en forstørret visning. Kredit:Kommunikationsfysik (2022). DOI:10.1038/s42005-022-00888-1
To forskellige bølger med samme frekvens og bølgelængder kan kobles, så amplituden veksler periodisk mellem de to for at danne et fænomen kendt som en kohærent slagoscillation. Processen kan observeres ofte med et koblet pendul og i den kosmiske skala som neutrinoscillationer, der opstår på grund af fluktuationer mellem forskellige neutrinoer. Faste stoffer kan også opretholde forskellige bølgeexcitationer for at bidrage til deres termiske og elektromagnetiske egenskaber.
I en ny rapport, der nu er offentliggjort i Nature Communications Physics , Tomosato Hioki og et team af forskere inden for materialeforskning og anvendt fysik ved Tohoku University og University of Tokyo i Japan, beskrev sammenhængende slag observeret mellem forskellige excitationsarter i et fast stof, nemlig fononer – kvantevibrationsmekanisk energi og magnoner – en kvasipartikel, der repræsenterer den kollektive excitation af elektronens spinstruktur. Holdet brugte tidsopløst magneto-optisk mikroskopi til at vise, hvordan magnoner genereret i en forbindelse gradvist forsvandt ved at overføre til fononer, for derefter at vende tilbage til formen af magnoner efter et stykke tid. Oscillationsperioden var i overensstemmelse med magnon-phonon-slag. Forskerne forestiller sig, at de eksperimentelle resultater vil bane vejen for sammenhængende kontrol af magnon-phonon-systemer i faste stoffer.
Phonon-magnon-interaktioner i lutetiumjerngranat
Fononer er vibrationsbølger af et solidt krystalgitter, der er ansvarlig for faste stoffers elasticitet og termiske egenskaber. Magnoner eller spinbølger er omvendt repræsentative for en bølget magnetiseringsbevægelse, til stede i magneter, der er ansvarlige for deres magnetiske og termiske egenskaber. Disse to partikler kan interagere i faste stoffer via magneto-elastiske og magneto-statiske koblinger. Partiklernes dynamik er tilvejebragt i spredningskurverne for hvert system for at vise forholdet mellem bølgetal og frekvens. Forskere har registreret spredningskurverne for tværgående akustiske fononer og magnoner i en film af en typisk isolator som lutetiumjerngranat. Sådanne spredningskurver af phonon- og magnon-partiklerne opretholder et skæringspunkt, omkring hvilket en magnon-phonon-hybridiseret tilstand kan dannes. Forskere har fundet ud af, at denne tilstand udviser en ekstrem lang levetid, langt større end rene magnoner på grund af hybridisering med fononer, der opretholder en lang levetid.
Observation af magnon-phonon kohærent oscillation. (a) Tidsmæssig udvikling af den reelle del af F~k(t) ved kx = kTA under magnetfeltet B = 11,5 mT parallelt med k, hvor kTA refererer til bølgenummeret for skæringspunktet mellem spredningsforhold for tværgående akustisk (TA) ) fononer og magnoner. Røde omvendte trekanter angiver t = 15 ns, 20 ns og 25 ns efter pumpens pulsbestråling. (b) Et frekvenseffektspektrum på F~k(t) ved kx = kTA. De blå udfyldte cirkler repræsenterer eksperimentelt opnået spektrumintensitet, mens den grå kurve repræsenterer tilpasningskurve. Omvendt rød trekant fremhæver toppe. Fejl i dataene vurderes som en standardafvigelse, som er mindre end dataplotten. (c) Teoretisk beregnede spredningskurver for magnon-polaroner omkring kx = kTA og ky = 0, hvor vi bruger den krystallinske anisotropi-energi Kc = 73,0 [J ⋅ m−3], enakset anisotropienergi Ku . ], mætningsmagnetisering Ms = 14,8 [kA ⋅ m−1], hastighed af LA-fononer vLA = 6,51 [km ⋅ s−1], hastighed af TA-fononer vTA = s−1], hastighed af TA-fononer vTA = . b2 = 1,8 × 105 [J ⋅ m−3]. De sorte faste kurver repræsenterer spredningskurverne for magnon-polaroner, mens de blå og røde stiplede kurver repræsenterer henholdsvis rene TA-fononer og magnoner. (d) Tidsmæssig udvikling af den reelle del af F~k(t) ved kx = kLA under magnetfeltet B = 11,5 mT parallelt med k, hvor kLA refererer til bølgenummeret for skæringspunktet mellem spredningsforhold for langsgående akustisk (LA) ) fononer og magnoner. (e) Et frekvenseffektspektrum på F~k(t) ved kx = kLA. De sorte udfyldte cirkler repræsenterer eksperimentelt opnået spektrumintensitet, mens den grå kurve repræsenterer tilpasningskurve. Fejl i dataene vurderes som en standardafvigelse, som er mindre end dataplotten. (f) Teoretisk beregnede spredningskurver for magnon-polaroner omkring kx = kLA. Den grå linje og den røde kurve repræsenterer spredningskurverne for henholdsvis LA-fononer og magnoner. (g) Temporal udvikling af den reelle del af F~k(t) ved kx = kTA under magnetfeltet B = 11,5 mT vinkelret på k. (h) Temporal udvikling af den reelle del af F~k(t) ved kx = kLA under magnetfeltet B = 11,5 mT vinkelret på k. (i), Magneto-optiske billeder taget på forskellige forsinkelsestider. Kredit:Kommunikationsfysik (2022). DOI:10.1038/s42005-022-00888-1
Fysikere har bekræftet den forlængede levetid i lutetiumjerngranat, mens de måler spin-varme-omdannelsen, selv ved stuetemperatur. Forskerne forventer samtidig at observere en sammenhængende superposition, der danner en tilsvarende slående svingning mellem fononer og magnoner. I dette arbejde beskrev Hioki et al. observationen af sammenhængende slag mellem to fononer og magnoner i lutetiumjerngranat. Holdet brugte tidsopløst magneto-optisk mikroskopi og målte magnetiseringsdynamikken. De fandt det sammenhængende slag på op til snesevis af nanosekunder og bekræftede eksperimentelt stærk kobling mellem magnoner og fononer i den blottede film af lutetiumjerngranat, forkortet til LUIG.
Den eksperimentelle opsætning
Hioki et al undersøgte slagoscillationerne i faste stoffer ved at udvikle det tidsopløste magneto-optiske mikroskop. Under eksperimenterne brugte de en tynd film af LUIG med en tykkelse på 1,8 µm, med store magneto-optiske effekter og lille magnetiseringsdæmpning. Holdet ophidsede magnetiseringsdynamikken ved at fokusere et pulseret laserlys med en 800 nm bølgelængde ind i prøven, hvilket svarede til næsten halvdelen af energien af båndgabet af LUIG. Pumpen exciterede spin-bølgen eller magnonerne via foto-induceret afmagnetisering og foto-induceret ekspansion. Forskerne exciterede selektivt magnonen vinkelret på den lodrette linje ved at bruge Huygens-Fresnel-interferenser. Derefter brugte de en anden svag lysimpuls, kendt som probepulsen på prøven med en bølgelængde på 630 nm, og målte den rumlige fordeling af den magneto-optiske Faraday-rotation af probeimpulsen transmitteret gennem prøven via et kamera. Holdet løste magnon-phonon gap-frekvensen i prøven under eksperimenterne.
Bølgetal og feltafhængighed af magnon-phonon kohærent oscillation. (a) Frekvensspektrum Fk(ω) observeret ved B = 11,5 mT omkring skæringspunktet mellem magnon- og tværgående akustiske (TA) fononspredningskurver. (b) Sammenligning mellem eksperimentelt opnået mellemrum mellem den øvre gren og den nedre gren af spektret ved B = 11,5 mT og den teoretiske beregning af gap-frekvensen. Fejlbjælker repræsenterer standardafvigelse. (c) Frekvensspektrum Fk(ω) observeret ved B = 13,0 mT omkring skæringspunktet mellem magnon- og TA-phonon-dispersionskurverne. (d) Sammenligning mellem eksperimentelt opnået mellemrum mellem den øvre gren og den nedre gren af frekvensspektret ved B = 13,0 mT og den teoretiske beregning af gap-frekvensen. Kredit:Kommunikationsfysik (2022). DOI:10.1038/s42005-022-00888-1
Holdet opnåede en polarisationsrotationsvinkel efter pumpe-puls-bestråling, hvor lodrette bølgemønstre dukkede op i nærheden af pumpepulsens fokus for at demonstrere magnon-excitationen af enheden. De bekræftede, at polarisationsrotationen skyldtes den magneto-optiske Faraday-effekt. Resultaterne viste udviklingen af magnonpolaroner i skæringspunktet mellem spredningskurverne for magnoner og fononer efter pumpe-pulsbestråling. Hioki et al målte direkte de rene magnoner via mikroskopi for at vise det periodisk oscillerende signal som en funktion af tid med frekvensen af magnoner.
De målte derefter den magneto-optiske Faraday-rotation og viste signalets forsvinden, når magnoner blev transformeret til fononer. De observerede oscillationer indebar periodisk slag mellem magnoner og fononer i tidsdomænet. Holdet demonstrerede yderligere de sammenhængende slagoscillationer i det virkelige rum via den rettidige ændring i bølgemønsteret, der exciteres af pumpeimpulsen. De diskuterede excitationsspektrene for magnoner og kohærent oscillationsfrekvens, såvel som vinkelfrekvensen i skæringspunktet mellem magnon- og fononfordelingskurver. Resultaterne viste god overensstemmelse med de teoretiske beregninger.
Parametertilpasning af kohærent oscillation. (a) Eksperimentelt opnået tidsmæssig udvikling af |F~k(t)|2 ved B = 11,5 mT. (b) Beregnet tidsmæssig udvikling af magnon-amplitude |a~k(t)|2. (c) Tidsmæssig udvikling af |F~k(t)|2 ved forskellige bølgenumre. Grå kurver repræsenterer tilpasningskurver i henhold til lign. (3) beskrevet i undersøgelsen. Fejl i dataene vurderes som en standardafvigelse, som er mindre end dataplotten. Kredit:Kommunikationsfysik (2022). DOI:10.1038/s42005-022-00888-1
Numerisk beregning af magnon excitationsintensitet. (a) Varmekort over G(r). σx og σy er indstillet til at realisere planbølge-excitation af magnon-polaron (σx = 40 nm, σy = 40 nm). (b) Tidsudvikling af excitationsintensitet f(t). (c) Varmekort over spektrumintensitet beregnet i henhold til lign. (ts = 1,5 ns, te = 1,6 ns, σt = 0,3 ns). Spektrumintensiteten tager højde for spredningskrydsningen mellem transversal akustisk (TA) fonon og magnon, hvilket gengiver de eksperimentelle resultater. Kredit:Kommunikationsfysik (2022). DOI:10.1038/s42005-022-00888-1
På denne måde målte Tomosato Hioki og kolleger numerisk den rettidige udvikling af magnon-amplituden ved at beregne Fourier-transformationen af den spektrale magnon-amplitude. Holdet anså den koblede dynamik mellem tværgående akustiske fononer og magnoner for at være relevant for den observerede oscillation. For at forstå de eksperimentelle resultater krediterede Hioki et al. den store samarbejdsvilje til den lille iboende magnetiske dæmpning og højkvalitetsfaktor af fononer i granatkrystaller. Forskerne forbedrede yderligere magnon-fonon-koblingen i filmen ved at fremstille fononiske eller magnoniske krystaller ud af planfilmen for at hjælpe med kontrollen af magnoner i magnoniske kredsløb og enheder. De præsenterede magnon-phonon kohærente oscillationer giver en platform til at studere dynamikken i koblede systemer, for at regulere de magnetiske og elastiske egenskaber i en række magnetiske materialer. + Udforsk yderligere
© 2022 Science X Network