Ladningsdynamik af den chirale anomali i en DSM og den eksperimentelle opsætning. (A) Skematisk illustration af lavenergi elektronisk struktur af DSM Cd3As2. Det er vært for to 3D Dirac-noder placeret langs kz-aksen. (B) Den chirale anomali forventes, når DC-magnetfeltet og det elektriske THz-felt er koordineret. (C) Skematisk af tidsdomænet magnetoterahertz-spektrometer, der bruges til at indsamle data. Trådgitterpolarisator 1 (WGP1) og WGP2 bruges til at producere lineært polariseret terahertz-impuls med ETHz ∥ B eller ETHz ⊥ B. En hurtigrotationspolarisator (FRP) bruges til at modulere terahertz-elektrisk felt med en frekvens nær 47 Hz. Med WGP3 og lock-in forstærker, den komplekse transmissionsmatrix kan bestemmes gennem en enkelt måling med høj præcision. (D) I en DSM med ETHz ∥ B, 3D Dirac-staterne vil udvikle Landau-niveauer (LL'er), som er spredt langs magnetfeltets retning. Den nulte LL giver den chirale strøm. En række forskellige afslapningshastigheder styrer ladningsdynamikken. 1/τn er intranode (normal) spredningshastighed, 1/τv er intervale spredningshastigheden, og 1/τi er internodens spredningshastighed ved den samme momentumdal, men til den anden isospin-variant. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.abg0914
3D Dirac- og Weyl-halvmetallerne kan karakteriseres ved en ladningskiralitet med parallel eller antiparallel låsning af elektronspin i dets momentum. Sådanne materialer kan udvise en chiral magnetisk effekt forbundet med den nære bevarelse af chiral ladning. I dette arbejde, Bing Cheng og et forskerhold i fysik og astronomi ved Johns Hopkins University og materialevidenskab ved University of California, Santa Barbara, brugte magneto-terahertz spektroskopi til at studere epitaksialt cadmiumarsenid (Cd 3 Som 2 ) film - et meget udforsket materiale i faststoffysik for at udtrække deres ledningsevner som en funktion af chiral magnetisk effekt. Da holdet anvendte feltet, de bemærkede en markant skarp Drude-respons - en meget rost model for elektronisk transport foreslået af fysikeren Paul Drude for mere end 100 år siden. Drude-svaret steg ud af den bredere baggrund af dette system som en endegyldig signatur af en ny transportkanal i overensstemmelse med den chirale respons. Feltuafhængigheden af den chirale afslapning fastslog, at den blev fastsat af den omtrentlige bevarelse af isospinet i opsætningen.
Den chirale anomali
Nogle af de mest bemærkelsesværdige demonstrationer af topologiske tilstande af stof stammer fra deres reaktion på elektromagnetiske felter. For eksempel, topologiske isolatorer er karakteriseret ved en kvantiseret magnetoelektrisk effekt. Weyl semimetal og Dirac Semimetals (WSM og DSM) er stoftilstande, hvor lednings- og valensbånd berører og spreder sig næsten lineært omkring par af noder i momentumrummet. Hver knude kan identificeres ved sin chiralitet i forhold til spindet af en masseløs (lineært dispergerende) partikel orienteret parallelt eller antiparallelt med dens momentum. Dirac-systemer ligner derfor to kopier af Weyl-systemerne; ved hver knude, der er to sæt lineært dispenserende bånd med modsat chiral ladning. På trods af at de er metaller, Weyl-halvmetaller og Dirac-halvmetaller viste tydelige transporteffekter forbundet med den nære bevarelse af chiral ladning. Den chirale anomali eksisterede derfor i de kvante- og semiklassiske transportgrænser. Den chirale ladning er ikke bevaret i noget virkeligt materiale på grund af krænkelser af chiral symmetri via ikke-lineære båndspredninger. Som resultat, den nære bevarelse af chiral ladning er i forhold til emergent lavenergi chiral symmetri. Mens effekten eksisterede i semiklassiske og kvantetransportregimer, effekten var bedst forstået i kvantegrænsen. Den chirale ladning er ikke nøjagtigt bevaret og pumpes under påvirkning af kollineære elektriske og magnetiske felter, kaldet den chirale anomali. Forskere har observeret en negativ longitudinel magnetoresistens (NLMR) i en række Dirac semimetalliske og Weyl semimetale systemer som følge af den chirale magnetiske effekt, selvom NLMR ikke entydigt er forårsaget af denne effekt.
Terahertz ledningsevne ved forskellige magnetiske felter. (A) ETHz ∥ B med B∥(1¯10) for prøve S1. Chiral anomali fører til, at terahertz-ledningsevne σ1 under 1 THz gradvist forstærkes af magnetfelt. (B) ETHz ⊥ B med B∥(1¯10) for prøve S1. Undertrykkelsen af terahertz-konduktivitet σ1 er signaturen for positiv magnetoresistivitet, som generelt observeres i vinkelrette magnetiske og elektriske felter. (C) ETHz ∥ B for B∥(11¯¯¯¯2) prøve S2. (D) ETHz ⊥ B for B∥(11¯¯¯¯2) prøve S2. (E og F) Sammenligninger af disse 0- og 7-T-data og deres forskelle for prøverne S1 og S2. Δσ1 er den iboende chirale ledningsevne fra chiral anomali. Det fremhævede grå område repræsenterer styrken af ladningspumpende effekt, og dens bredde definerer den chirale afslapningshastighed. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.abg0914
En nøgleparameter, der styrer den chirale anomali, er den chirale afslapningshastighed. De iboende egenskaber af den chirale anomali kan karakteriseres mest overbevisende ved direkte at måle den chirale afslapningshastighed og intradalen afslapningshastigheder. King et al. brugte magneto-terahertz-spektroskopi til at studere epitaksiale tynde film af høj kvalitet af Dirac-halvmetaller cadmiumarsenid (Cd 3 Som 2 ). Dette er et ideelt materiale til undersøgelser på grund af dets firdobbelte degenererede Dirac-knuder, der er beskyttet af et C 4 symmetri. Typisk, den højkvalitetsorienterede cd 3 Som 2 film kan dyrkes ved hjælp af molekylær stråleepitaksi. Ved at udføre frekvensafhængige konduktivitetseksperimenter, forskerne udtog både den chirale afslapningshastighed og afslapningshastigheden i dalen direkte. De målte så to Cd 3 Som 2 film og ekstraheret deres feltafhængige terahertz-ledningsevne ved hjælp af to kontaktløse målinger for at undgå eventuelle artefakter forbundet med de inhomogene strømbaner, der har tendens til at plage jævnstrømseksperimenter.
Terahertz ledningsevne ved forskellige magnetiske felter. Terahertz ledningsevne σ1 ved hver frekvens (se farvebjælkeskalaen) som funktion af magnetfeltet i (A) prøve S1 og (B) prøve S2 med ETHz ∥ B. Terahertz ledningsevne (ved 0,3 THz) som funktion af magnetfelt under forskellige terahertz-polarisationsvinkler for (C) prøve S1 og (D) prøve S2. Konfigurationen af polarisationsvinklen θ mellem terahertz elektrisk felt og magnetfelt er vist med skemaet i (E). Terahertz-ledningsevne (ved 1 THz) som funktion af magnetfelt under forskellige terahertz-polarisationsvinkler for (E) prøve S1 og (F) prøve S2. Alle data blev taget ved 6 K. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.abg0914
Terahertz ledningsevne og chiral transport
Holdet undersøgte derefter terahertz-ledningsevne ved forskellige magnetfelter og udtog den dynamiske ladningspumpning og afslapning af den chirale anomali ved hjælp af Drude-Lorentz-pasninger. De bemærkede en bemærkelsesværdig felt-induceret effekt, der resulterede i en forbedring af kun den lavfrekvente ledningsevne. Imidlertid, dette skyldtes ikke en ændring i den normale spredningshastighed eller ændring i materialets bærertæthed, men beroede på udseendet af en parallel transportkanal med en ny frekvensskala. Effekten var heller ikke forbundet med spin-afhængig spredning, hvilket normalt vil vise sig som en samlet ændring i spredningshastigheden. Fremkomsten af en ekstra transportkanal og ny tidsskala var netop i overensstemmelse med de teoretiske forventninger til den chirale anomali. Chiral transport forekom via en opbygning af det effektive elektrokemiske potentiale gennem balancen mellem chiral pumpning og internodespredning. For at skelne en steady-state chiral strøm, den chirale spredningshastighed skulle være mindre end afslapningshastigheden i dalen. I forsøgene, Cheng et al. bemærkede, at den chirale spredningshastighed var ca. en fjerdedel af afslapningshastigheden i dalen i begge prøver. Forskerne sammenlignede denne relative størrelse i lyset af den fremherskende teori og forventer at udføre yderligere undersøgelser på dette område i fremtiden. Holdet fortolkede også de seneste ikke-lineære terahertz-eksperimenter i forhold til chiral afslapning, der viste en langsom hastighed på grund af større adskillelse af noder i Weyl semimetallisk krystallinsk tantalarsenid (taAs) og/eller manglen på isospin-spredning.
Dynamisk ladningspumpning og afslapning af den chirale anomali udvundet af Drude-Lorentz-pasninger. (A og B) Passer til terahertz-konduktivitet af prøve S1 med ETHz ∥ B. Den skarpere Drude-oscillator (blåt skygget område) repræsenterer den nye transportkanal fra chiral anomali. (C og D) Passer til terahertz-ledningsevnen for prøve S2 med ETHz ∥ B. Feltafhængig Drude-plasmafrekvens i prøve S1 (E) og prøve S2 (G). Plasmafrekvenserne af den chirale transportkanal (ωpc/2π, rød) svarer direkte til chiral ladningspumpning og er lineære feltfunktioner. Spredningshastigheder i prøve S1 (F) og prøve S2 (H). De chirale spredningshastigheder (1/2πτc, rød) styre den dynamiske proces af chiral anomali som vist i fig. 1D, og i begge prøver, de er meget mindre end normale bulkspredningshastigheder (1/2πτn, blå). Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.abg0914
Outlook
På denne måde Bing Cheng og kolleger observerede en unormal terahertz-magnetokonduktivitetseffekt i Dirac-semimetallet cadmiumarsenid. Effekten afhang af den chirale magnetiske effekt. Den observerede afhængighed og udvikling af den funktionelle form for ledningsevne var i nøjagtig overensstemmelse med teorien om chiral anomali. Imidlertid, hastighederne for chiral spredning og intranode spredning var ikke nøjagtigt i overensstemmelse med den fremherskende teori, da chiral spredning var meget stærkere end forudsagt. Forskerne vil derfor udvikle flere reviderede modeller med mere realistiske hastigheder for eksperimentel urenhedsspredning i fremtiden.
Intrinsisk dc chiral ledningsevne ekstrapoleret fra terahertz ledningsevne. (A) Iboende dc-magnetokonduktivitet fra chiral anomali i prøve S1 (blå) og prøve S2 (rød). I begge prøver, Δσ følger B2, i overensstemmelse med forudsigelsen af feltafhængighed af chiral strøm i semiklassisk transportregime. (B) Phonon-oscillatorstyrke i prøve S1 (blå) og prøve S2 (rød). Oscillatorstyrkerne i begge prøver falder, da den chirale ledningsevne forstærkes af magnetfelt. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.abg0914
© 2021 Science X Network