1. De involverede kræfter
* tyngdekraft (vægt): Tyngdekraften virker lige ned på kassen. Vi kan opdele denne kraft i to komponenter:
* kraft parallelt med hældningen (f_parallel): Denne komponent forsøger at trække kassen ned ad flyet.
* kraft vinkelret på hældningen (f_perpendikulær): Denne komponent presser kassen mod flyet.
* normal kraft (f_normal): Dette er den kraft, der udøves af planet på kassen, vinkelret på overfladen. Det afbalancerer den vinkelrette komponent af tyngdekraften.
* friktionskraft (F_Friction): Denne styrke er imod kassens bevægelse og handlinger parallelt med flyet og modsætter sig F_Parallel.
2. Beregninger
* kraft parallelt med hældningen (f_parallel):
F_parallel =mg * sin (theta)
hvor:
* m =kassens masse
* g =acceleration på grund af tyngdekraften (ca. 9,8 m/s²)
* theta =vinkel på hældningen (35 grader)
* normal kraft (f_normal):
F_normal =mg * cos (theta)
* Maksimal statisk friktionskraft (F_Friction_max):
F_friction_max =μ_s * f_normal
hvor:
* μ_s =statisk friktionskoefficient (0,65)
3. Sammenligning
* hvis f_parallel> f_friction_max: Kassen glider ned ad flyet, fordi den kraft, der trækker den ned, er større end den maksimale kraft, som friktion kan give for at holde den på plads.
* hvis f_parallel ≤ f_friction_max: Kassen forbliver i hvile, fordi den statiske friktionskraft er stærk nok til at modvirke komponenten af tyngdekraften, der trækker den ned ad hældningen.
4. At sætte det sammen
Da vi ikke kender massen af kassen (M), kan vi ikke beregne de nøjagtige kræfter. Vi kan dog bestemme tilstanden for kassen til at glide:
* Kassen glider ned ad flyet, hvis: mg * sin (35 °)> μ_s * mg * cos (35 °)
* forenkling af uligheden: sin (35 °)> μ_s * cos (35 °)
* Udskiftning af de givne værdier: sin (35 °)> 0,65 * cos (35 °)
Beregning:
* sin (35 °) ≈ 0,574
* 0,65 * cos (35 °) ≈ 0,532
Konklusion:
Da synd (35 °) er større end 0,65 * cos (35 °), glider kassen ned ad flyet.