Videnskab
 science >> Videnskab >  >> Fysik

Quantum Hall-baseret superledende interferensenhed

Tre kolonner sammenligning af superstrømfordelingerne og de resulterende magnetiske interferensmønstre. a) Diagram over superstrøm ved lave magnetiske felter, hvilket resulterer i en ensartet fordeling vist i panel (b). c) Måling af den anden enhed ved lavt magnetfelt, der viser et typisk Fraunhofer -interferensmønster med en periode på ∼ 0,7 mT, hvilket indikerer en ensartet superstrømsfordeling. Data er et numerisk derivat af de målte IV-kurver (vilkårlige enheder). T =230 mK. d) Skematisk af QH -kanter, når begge sideporte påføres (bulk ν =2, lokalt induceret ν =6 på hver kant). De tæt fordelte modforplantningstilstande understøtter superstrømme på begge kanter af prøven, hvilket resulterer i fordelingen vist i panel (e). Panel (f) viser SQUID (superledende kvanteinterferensanordning) -lignende magnetisk interferensmønster for quantum Hall-superstrøm svarende til panel (d) med en periodicitet på ∼ 0,6 mT. Panel (g) ligner panel (d), men med kun en sideport påsat. Dette resulterer i, at superstrømmen kun flyder på den ene kant af prøven, som vist i panel (h). Panel (i) viser det magnetiske interferensmønster, der svarer til panel (g). Der er ingen variation i mønsteret på denne feltskala, angiver en enkelt, stærkt lokaliseret distribution af strøm. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.aaw8693

I en nylig rapport offentliggjort d Videnskab fremskridt , Andrew Seredinski og kolleger præsenterede et grafenbaseret Josephson-kryds med dedikerede sideporte fremstillet af det samme ark grafen som selve krydset. Det tværfaglige forskerhold i fysiske afdelinger, astronomi og avancerede materialer i USA og Japan fandt sidelågerne meget effektive, giver dem mulighed for at kontrollere bærertætheden langs hver kant af krydset på tværs af en lang række magnetfelter. For eksempel, de befolker det næste Landau-niveau (hvor antallet af elektroner er direkte proportional med styrken af ​​det anvendte magnetfelt) inden for magnetfelter i området 1 til 2-Tesla (T), at resultere i quantum Hall -plateauer. Når de derefter indførte modforplantning af kvante Hall-kanttilstande langs hver side af enheden, de observerede en superstrøm lokaliseret langs kanten af ​​krydset. I det nuværende arbejde, de studerede disse superstrømme som en funktion af magnetfelt og bæreevne.

I kvantemekanik, fysikere klassificerer partikler enten som fermioner eller bosoner. Denne klassificering er afgørende for at forstå en række fysiske systemer, herunder lasere, metaller og superledere. Interaktioner mellem elektroner eller atomer i nogle todimensionale (2-D) systemer kan føre til dannelse af kvasi-partikler, der bryder fra fermion-boson-dikotomien; at danne 'ikke-abelske' materiestater. Mange eksperimentelle undersøgelser forsøger at identificere ikke-abelske stater i systemer, der manifesterer quantum Hall (QH) effekter (kvantisering af modstand i todimensionale elektroniske systemer). Identifikationen af ​​sådanne tilstande vil være nyttig til kvanteberegning.

Fysikere forudsiger samspillet mellem spin-spiralformede tilstande og superledelse for at give adgang til ikke-abelske excitationer såsom Majorana Zero modes (MZM). Disse tilstande kan danne grundlag for kvanteberegningsarkitekturer, som udnytter topologiske beskyttelser for at opnå fejltolerance og dermed tillader et system at fortsætte med at fungere korrekt i tilfælde af fejl. Forskere sigter mod at udvikle flere teknikker, herunder hybrid superleder-halvledende nanotråde og superleder-topologiske isolatorstrukturer til sådanne kvasipartikelbaserede applikationer. Nylige forskningsinteresser for superledelse havde også ført til en strøm af aktivitet i grænsefladen mellem superledningsevne og quantum Hall (QH) -effekten. For eksempel, forskere har udledt, at kvasi-endimensionale (1-D) superledende kontakter kan aktivere MZM og parafermioner, mens heterostrukturer af grafen og sekskantet bornitrid (BN) med 1-D superledende kontakter kan demonstrere bemærkelsesværdig kontakttransparens for at observere superstrøm i QH-regimet. Imidlertid, mikroskopiske detaljer om superstrøm i QH -regimet er hidtil et åbent emne.

Enhedslayout og portindflydelse på QH -plateauer. (A) Scanning elektronmikroskopi (SEM) mikroskop af enheden før reaktiv ion ætsning. MoRe -kontakter er skitseret og farvet grøn for kontrast. To skyttegrave (lysegrå), ~ 60 nm bred, adskille krydset fra sidelågerne. MoRe-kontakterne er adskilt fra skyttegravene med ~ 100 nm brede områder af grafen, forhindrer direkte kontakt mellem MoRe og kanten af ​​mesan. (B) Skematisk sidebillede af et lodret tværsnit af (A). (C) Modstandskort som funktion af bagspænding, VBG, og symmetrisk påførte side-gate spændinger, VSG1 =VSG2, ved B =1,8 T. De diamantformede områder svarer til plateauerne med kvantiseret modstand. Deres vandrette grænser (kun påvirket af VBG) svarer til konstant elektrontæthed i massen. Diamanternes skrå sidegrænser svarer til konstante påfyldningsfaktorer nær kanterne, hvor påvirkningerne fra ryggen og sideportene kompenserer hinanden. De hvide tal markerer prøvens påfyldningsfaktor, mens de sorte tal ved den høje sideport markerer prøveledningsevne i enheder på e2/h. (D) Endelig element elektrostatisk simulering af (C) gengivelse af de diamantformede områder med konstant konduktans. Konduktansplateauerne markeret i (C) er markeret på samme måde. (E) Prøvestandighed som funktion af VBG ved flere VSG1, 2, svarende til lodrette tværsnit af (C). Kurverne viser, at QH -plateaerne er bedst udviklet med sideporte indstillet til -1 V. Ved VSG1, 2 =- 3 V og +1 V, plateauerne krymper og bliver asymmetriske mellem elektronen og hulledopede sider, som det ofte findes i prøver uden sideportkontrol. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.aaw8693

I det nuværende arbejde, Seredinski et al. undersøgte et grafen Josephson -kryds med to grafensideporte for direkte at manipulere QH -kanttilstande. De indstillede hver port for at ændre påfyldningsfaktoren for Landau -niveau langs kanterne for at observere en superstrøm, udelukkende lokaliseret langs den ene kant. Teamet byggede prøverne af grafen indkapslet i sekskantet bornitrid (BN) for at beskytte enheder mod forurening og for at give ballistisk transport på tværs af mikrometerskalaer. De ætsede grafen-BN stakken og fremstillede derefter kvasi-1-D kontakter til det udsatte område. De brugte molybdæn rhenium (MoRe), en type II superleder og adskilte de 3 um brede kontakter med 500 nm for at danne den eksperimentelle opsætning. I det næste trin, de dannede både krydset og sideporte ved at æde smalle skyttegrave på hver side af kontakterne, for effektivt at kontrollere elektrontætheden langs kanterne af krydset - efter påføring af spænding til grafenregionerne. De overlappede ikke de ætsede skyttegrave med kontakterne og placerede dem i stedet ved hjælp af en grafenstrimmel, for at forhindre elektroner i at tunnelere direkte fra superlederen til kanten.

Når Seredinksi et al. anbragte et magnetfelt vinkelret på prøven krydset kom ind i QH (quantum Hall) -regimet. Med 1,8 Tesla, QH -effekten var meget veludviklet og observeret ved hjælp af modstandskort gengivet ved en simpel elektrostatisk simulering i arbejdet. Forskerteamet fik mere indsigt i enhedens funktion ved at anvende sidelågerne uafhængigt. De observerede sideportenes indflydelse på konduktanserne for at vise ubetydelig krydsspaltning mellem venstre port på højre kant, og omvendt. Forskerne indstillede portene for at få en QH-tilstand til at skabe modspredende tilstande inden for enheden. Teamet observerede QH -superstrømmen og dens interferensmønstre som et område med undertrykt modstand flankeret af toppe; karakteristisk for en lille superstrøm. Teamet regulerede enhedens funktioner for at lokalisere superstrømmen til begge kryds.

Sideport -inducerede QH -plateauer. (A) dV/dI-kort plottet kontra sideportspændinger VSG1 og VSG2 ved B =1,8 T. Bagspændingen er fastgjort til VBG =4,7 V, svarende til massen ν =2 tilstand. Tallene markerer prøvekonduktansen i enheder på e2/h. (B) Prøvestandighed målt som en funktion af en enkelt sideport. Grønne og røde kurver svarer til de lodrette linjer i (A) ved VSG1 =0 og 3 V, henholdsvis (med VBG =4,7 V). Den blå kurve viser et lignende spor med en bulkfyldningsfaktor ν =- 2 (VBG =1,5 V), feje VSG1 med VSG2 =0 V. (C og D) Skemaer svarende til de grønne og blå kurver i (B) for VSG større end ∼2 V. Yderligere kantkanaler oprettes nær porten, med lokal fyldfaktor ν2 =6 (C, grøn region) og ν1 =2 (D, blå region). Yderligere konduktans er lig med 4e2/h og 2e2/h i (C) og (D), henholdsvis, oven på baseledningsevnen på 2e2/h, som det observeres for de blå og grønne kurver i (B). (E) Skematisk af bæreevnen i grafenkryds som en funktion af position, når SG2 (1) er aktiv (passiv), beslægtet med (C). Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.aaw8693.

Superstrømmen varierede ikke ved små ændringer i magnetfeltet. For eksempel, da holdet tændte en sideport, afstanden mellem de modspredende kantkanaler i enheden letter koblingen af ​​kanttilstande til superlederen-for at superstrømmen kan vises. Når de påførte begge sider af portene samtidigt, superstrømmens afhængighed af magnetfelter ændret sig fuldstændigt. Det resulterende kort demonstrerede et supraledende kvanteinterferensudstyr (SQUID) -lignende interferensmønster. Da Seredinski et al. udforskede enheden som et interferometer for QH -overstrømme, de ændrede feltet til 1 T for at observere en mere robust overladningssignatur. De opnåede mønsteret af modstandssvingninger i magnetfeltet, hvor svingningsperioden var uafhængig af portspændingen, mens svingningsfasen varierede med porten.

QH -superstrøm og dens interferensmønstre. (A) Differentialmodstandskort versus VSG1, 2 som i fig. 2A, men målt med 0 nA DC -strømspænding, tillader observation af undertrykt modstand på grund af superstrømmen. Portspændingsstederne for (B) til (D) er markeret med (B) en orange stjerne, (C) en sort stjerne, og (D) en hvid stjerne. (B) dV/dI målt mod I, angiver tilstedeværelsen af ​​en superstrøm oven på det kvantiserede h/6e2 -plateau. (C) Kort over strømmagnetisk felt over differentialmodstanden, når en superstrøm kun induceres langs den ene side af prøven med VSG2, mens VSG1 forbliver på nul. Superstrømmen er ikke følsom over for en trinvis ændring af feltet på et par millitesla skala. (D) Et lignende kort med begge sideporte, der fremkalder superstrøm, viser et SQUID-lignende interferensmønster. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.aaw8693.

I et yderligere interferensmønster, forskergruppen observerede forskellen i prøvemodstanden mellem 0 og 10 nanoampere (nA) DC bias, at fremhæve de superledende regioner. De målte kortet som en funktion af begge sideporte og observerede interferensen, der svarer til, at superstrømme flyder langs sideporten-1 (SG1) og sideporten-2 (SG2). De to porte præsenterede sammenlignelig effektivitet. Da forskerne øgede spændingen på en port, de reducerede spændingen i den modsatte gate for omtrent at opretholde det samme område af SQUID (superledende kvanteinterferensanordning). Disse områdeændringer var tilstrækkelige til at udvikle forskellen i krydset, selvom det er for lille til at skabe mærkbare ændringer i magnetfeltets periodicitet.

Superstrøm QH interferometri. (A) dV/dI -kort målt ved VSG1 =2,34 V og VSG2 =2,36 V som en funktion af VBG og B nær 1 T. For en given gate -spænding, regionerne med undertrykt modstand svarer til stærkere superstrøm. Svingningens fase afhænger af portspændingen, angiver, at interferensområdet falder med gate -spændingen (positiv dVBG/dB). Dette forklares ved, at de indre kanttilstande bevæger sig længere indad, efterhånden som elektrontætheden vokser [skematisk i (B)]. (B) skematisk af bærertæthed i prøven langs midterlinjen mellem kontakterne. Den blå linje repræsenterer en vis basisladningstæthed; den grønne linje viser en højere bagspænding. (C) dV/dI kort svarende til (A) målt som en funktion af B og SG1 spænding for VBG =3,8 V. Kortet viser et interferensmønster med en hældning modsat det i (A), hvilket indikerer, at interferensområdet øges med portspænding, når elektronerne skubbes længere mod porten. (D) ΔR -kort, der viser forskellen mellem modstanden i 0 og 10 nA DC -bias -betingelserne, målt ved 1 T med VBG =3,9 V. Begge sideportspændinger er høje nok til at fremkalde en superstrøm (VSG1, 2> 1 V), og de lodrette og vandrette træk svarer til superstrømmen forårsaget af SG1 eller SG2, henholdsvis. I deres kryds, der vises flere diagonale funktioner, angiver interferens mellem superstrømmene på de to sider af prøven. Udkanterne har en hældning ∼ −1, hvilket tyder på en sammenlignelig effektivitet af de to sideporte. Kredit:Science Advances, doi:10.1126/sciadv.aaw8693.

På denne måde, Andrew Seredinski og kolleger viste indfødte grafensideporte til at være bemærkelsesværdigt effektive til at kontrollere kanttilstandsudbredelse i quantum Hall (QH) -regimet. De observerede superstrømme fremkaldt af sideportene, skal bæres af QH -kanttilstande. Disse superstrømme flyder uafhængigt på hver kant af enheden og kan styres uafhængigt af deres tilsvarende porte. Eksperimentet åbner en lovende ny rute for at koble superledere med QH-kanttilstande for at få ikke-abelske excitationer til at danne grundlag for kvanteberegningsarkitekturer.

© 2019 Science X Network

Varme artikler